Основи теорії електрослабкості: спонтанне порушення симетрії, бозони Голдстоуна, механізм Хіггса, маса та муфти W та Z, лептон і кварк-мультиплети. 89 19.1 Вступ. 89 19.2 Спонтанне порушення симетрії. 89 19.2.1 Наприклад: G = SU (2) і and у дублетному поданні. 90 19.3 Режими Goldstone. 91 19.3.1 Наприклад: G = SU (2) і and у дублетному поданні. 91 19.4 Механізм Хіггса. 92 19.4.1 Наприклад: Локальна G = SU (2) комплексно-скалярна модель. 92 19,5 Модель СаламВайнберга. 93 19.5.1 Маса бозонів W ± і Z 0. 93 19.5.2 Мультиплети лептону та кварків. 94 Основи та застосування теорії просторової решітки 95 20.1 Основи теорії просторової решітки. 95 20.1.1 Основна ідея теорій решіток. 95 20.1.2 Вимірювання простору на сітці. 96 20.1.3 Ферміони. 97 20.2 Алгоритм обчислення. 100 20.3 Програми. 101 20.3.1 Статичний кварковий потенціал. 101 20.3.2 Адронний спектр. 102 20.3.3 Фазова діаграма КХД. 102

детекторних

Теорема 10 46 Сума поляризації фотона Поляризація фотона також не виявляється, тому вони також підсумовуються: усереднення: 1 2 ɛ = 1,2 ɛ = 1,2 (10,20a) (10,20b) має бути підсумовано або усереднено. У цьому випадку потрібно знати лише таку ідентичність (lsd Підкова: цук-частина, або Асбі: cqed) (ɛ ɛ) 2 = 1 (kk) 2 = 1 cos 2 Θ (10.21) ɛ, ω 10.2 Інше можливі процеси ω) 2 [] ω ω + ω ω 1 + cos2 Θ + O (α 2) (10.22) Подібно до вищезазначеного, можна розрахувати переріз ефекту інших процесів, лише для прикладу: Парне індукування та анігіляція) розсіювання Меллера (електрон-електронне розсіяння фотонним пропагатором) Бхабха-розсіювання (електронно-позитронне розсіяння фотонним пропагатором)

Лот 12 55 г. 12.4: µ, µ + переріз зіткнень

Лот 13 60 г. 13.6: псевдоскалярний межзаніновий октет (0,0 спіна, P Ψ = (1) Ψ) (а) баріон-октет ((1/2) +, 1/2 спіна, P Ψ = (+1) Ψ) (b) баріон-октет ((3/2) +, 3/2 спіна, P Ψ = (+1) Ψ) g. 13.7: Баріони

Лот 14 65 Вершини A L kh.: = L QCD tot (g 0) Ми можемо вивести вершини з взаємодії функції Лагранжа L QCD tot (g = 0) (14.29). Можна прочитати наступні чотири типи вершин, потім 3 глюон-вершина 4 глюон-вершина 1 глюон - 2 привид вершини 1 глюон - 2 вершина кварка

Теорема 15 70 15.3 Хіральна симетрія та її пошкодження Кварк-глюонна взаємодія КХД може бути описана наступною функцією Лагранжа L = iqi (x) (iγ µ D µ mi) qi (x) (15.15) де сума. Ми поділяємо кожен простір на праву та ліворуку проекції qi (x) = 1 γ 5 2 відомим способом, виражаючи функцію Лагранжа L = i [qi L (x) (iγ µ D µ) qi L (x) + qi R (x) (iγ µ D µ) qi R (x)] iqi (x) + 1 + γ 5 qi (x): = qi 2 L (x) + qr (x) i (15,16) mi (qi L (x) qi R (x) + qi R (x) qi L (x)) вводять наступні хіральні глобальні перетворення q L = UL q L, q R = UR q R (15.17) Приблизна симетрія теорії UL (N avour) UR (N avour) (U знову генеруються матрицями Паулі, що відповідають сімейству N avour), ціле в масі членів може погіршитися. Можна говорити про приблизну симетрію в наближенні 2-3 сімей, тоді як із включенням додаткових сімей смаку це погіршується. Видно, що якщо симетрія порушується через спонтанне порушення симетрії, для чого ми можемо відхилити параметр порядку 0 qq 0 0, за допомогою якого може бути записана еективна функція Лагранжа, сигма-модель. Якби хіральна симетрія не була порушена, ми мали б залишкові струми, але якщо вона порушена, тоді ми могли б записати струми, залишивши членів маси і вивчити їх алгебри (див. Далі).

Лот 17 81 г. 17.11: Фермі-спектр: dγ (de e)

Теорема 18 88, в якій електрично заряджені процеси характеризуються L-зарядженим = GF 2 J, µ J µ = GF 2 (h, µ + l, µ) (h µ + l µ) (18.45) Функція Лагранжа, де струм адрона і лептона h µ = uγ µ (1 + γ 5) d + cγ µ (1 + γ 5) s + tγ µ (1 + γ 5) b (18.46) l µ = eγ µ (1 + γ 5 ) ν e + µγ µ (1 + γ 5) ν µ + τγ µ (1 + γ 5) ν τ (18.47), а електрично нейтральні процеси можуть бути описані функцією Лагранжа, де L нейтральна = GF 2 J 0, µ J 0 µ (18.48) J 0 = i (gi L i (x) γ µ (1 + γ 5) i (x) + gi Ri (x) γ µ i (x)) (18.49) i < lepton, neutrínó, kvark>. Таким чином, після розкладання дужок ми також можемо спостерігати функцію Лагранжа суто адронних та напівлептонних процесів L напівлептонічний = G F 2 (год µ л µ + год.) (18,50) L адронний = G F 2 (год µ год µ + год.

Теорема 19 Протягом 90 перетворень симетрії простір перетворюється як N-мірний вектор ϕ i = U i, j (g G) ϕ j (19.4), який може бути представлений утворювачами груп τ a наступним чином U (g) = e iεa τ a (19.5) де (19.8) Симетрії основного стану, які залишають основний стан незмінним H φ0 = (19.9) Класифікацію спонтанного порушення симетрії залежно від ступеня пошкодження можна розділити на три групи, відповідно якому група симетрії G не пошкоджена, якщо H = G повністю пошкоджена, якщо H = I частково пошкоджена, якщо H